Schärfentiefe

Nur ein schmaler Bereich des Bilds erscheint scharf – ein Beispiel für geringe Schärfentiefe.

Kleinbildkamera mit der Möglichkeit der Ablesung der Schärfentiefe am Entfernungsring je nach Blendenzahl (hier bei 2 m Entfernung und Blendenzahl 2,8 zwischen ≈1,8 und ≈2,3 m.)

Drei APS-Filmschachteln bei verschiedenen Blendenstufen (f/2.8 – f/4 – f/5.6 – f/8 – f/11 – f/16)

Das Freistellen eines Objektes durch geringe Schärfentiefe am Beispiel eines einzelnen Radfahrers, der aus der Gruppe herausgehoben wird

Die Schärfentiefe (häufig auch Tiefenschärfe genannt) ist ein Maß für die Ausdehnung des scharfen Bereichs im Objektraum eines abbildenden optischen Systems. Der Begriff spielt in der Fotografie eine zentrale Rolle und beschreibt die Größe des Entfernungsbereichs, innerhalb dessen ein Objekt hinlänglich scharf abgebildet wird. In der Regel wird eine große Schärfentiefe durch kleine Blendenöffnungen oder Objektive mit kurzen Brennweiten erreicht: Von vorn bis hinten sieht dann alles mehr oder weniger scharf aus. Das Gegenteil ist der sogenannte „Film-Look“, bei dem der Bereich der Schärfentiefe klein ist (englisch: shallow): Die Kamera zeichnet die zentrale Figur scharf, eventuell nur das Auge einer Person, während alles vor und hinter ihr unscharf erscheint. Tief bedeutet bei Schärfentiefe die Tiefe des Raums, also die Richtung weg von der Optik.

Die Schärfentiefe wird außer durch die Wahl der Brennweite und der Entfernungseinstellung auch durch die Blendenöffnung beeinflusst: je größer die Blendenöffnung (kleine Blendenzahl), um so geringer ist die Schärfentiefe (und umgekehrt). Bei einer Entfernungseinstellung (Fokussierung) auf ein nahes Objekt ist der optisch als scharf erfasste Objektraum von–bis kürzer als bei einer Fokussierung auf ein weiter entferntes Objekt. Die Wahl der Blendenöffnung ist Teil der Belichtungseinstellung.

In der Computeranimation ist die Schärfentiefe ein optischer Effekt, der im Nachhinein in jedes einzelne Bild eingerechnet wird und deshalb erheblichen Rechenaufwand bedeutet. Meist wird hier der englische Begriff depth of field (DOF) benutzt.

Umgangssprachlich werden Schärfentiefe und Tiefenschärfe synonym verwendet. Eine Normung des Begriffs „Schärfentiefe“ fand erstmals 1970 statt (DIN 19040-3). Die Abbildungstiefe stellt das Gegenstück zur Schärfentiefe auf der Bildseite dar.

Geometrische Schärfentiefe

Es sind grundsätzlich zwei verschiedene Anordnungen zu unterscheiden: Die Camera obscura, die lediglich aus einer einzigen Lochblende besteht, und ein Linsensystem, das so eine Blende ebenfalls enthält, aber zusätzlich noch (mindestens) eine Linse (vor oder hinter der Blende), die eine reguläre optische Abbildung produziert.

Camera obscura

Camera obscura

→ Hauptartikel: Camera obscura

Von einem Objekt ausgehende Lichtstrahlen fallen durch die Lochblende auf die Bildebene (einen Schirm, einen Film oder einen Kamerabildsensor). Je nach Durchmesser der Blende werden aus diesen Lichtstrahlen mehr oder weniger dicke kegelförmige Lichtkörper. Durch Schnitt der Bildebene mit einem Kegel entsteht auf der Ebene ein Kreis, sogenannte Zerstreuungskreise oder Unschärfekreise (Z). Sie existieren bei jeder Dimensionierung der Abstände zwischen Objekt, Blende und Bild, die Kreisgröße in der Bildebene berechnet sich nach dem Strahlensatz. Dabei ist der Einfluss des Lochblendendurchmessers einfach proportional: Je größer das Loch, desto größer der Unschärfekreis. Für eine schärfere Abbildung wird ein kleineres Loch benötigt. Wird jedoch das Loch zu stark verkleinert, so wird der Bereich der geometrischen Optik verlassen und es treten die Welleneigenschaften des Lichtes in den Vordergrund. Die dabei auftretenden Beugungseffekte werden umso stärker, je kleiner das Loch ist. Hierdurch kommt es zu einer Abnahme der Schärfe. Somit gibt es für eine Camera obscura einen optimalen Lochdurchmesser. Weiterhin muss bei dieser Optimierung neben den Abbildungseigenschaften auch berücksichtigt werden, dass mit einem kleineren Lochdurchmesser der Lichtstrom abnimmt und damit die Belichtungszeiten zunehmen.

Linsensystem

Eine zusätzlich eingebaute Linse sorgt dafür, dass im idealen Fall bei einer bestimmten Entfernung der Bildebene von der Linse eine scharfe Abbildung auftritt. Bei dieser Position entfällt also die obige Ungenauigkeit und die Blendenöffnung kann im Interesse besserer Lichtausbeute wesentlich vergrößert werden. Erst wenn es um Objektpunkte geht, die vor oder hinter dieser scharf abgebildeten Position liegen, verringert sich diese Schärfe und sinkt mit wachsendem Abstand auf den Wert, den die Blende allein als Camera obscura bewirken würde. Genauer:

In der geometrischen Optik können nur diejenigen Punkte als scharfe Bildpunkte in der Bildebene (Film, Chip) wiedergegeben werden, die auf der Ebene liegen, die sich in der Gegenstandsweite zur Linse befindet. Alle anderen Punkte, die sich auf näher oder weiter entfernt liegenden Ebenen befinden, erscheinen in der Bildebene nicht mehr als Punkte, sondern als Scheibchen, sogenannte Zerstreuungs- oder Unschärfekreise (Z).

Zerstreuungskreise entstehen, weil die von der Linse (dem Objektiv) auf die Bildebene (den Film) fallenden Lichtkörper Kegel sind. Durch Schnitt der Bildebene mit einem Kegel entsteht auf der Ebene ein Kreis. Eng nebeneinander liegende Punkte, die nicht in der Gegenstandsebene liegen, werden durch eng nebeneinander liegende Zerstreuungskreise abgebildet, die sich überdecken und in den Randbereichen vermischen, wodurch ein unscharfes Bild entsteht.

Der für die Akzeptanz von Schärfe maximal tolerierbare Zerstreuungskreisdurchmesser für einen Fotoapparat wird mit Z bezeichnet. Die absolute Größe des maximalen Zerstreuungskreises Z ist abhängig vom Aufnahmeformat, da sie 1/1500 der Diagonalen beträgt. Solange die Unschärfekreise nicht größer als Z werden, liegen sie unterhalb der Auflösungsgrenze des Auges, und die Abbildung wird als scharf erachtet. Dabei entsteht der Eindruck, das Bild weise nicht nur eine Schärfenebene, sondern einen Schärfebereich auf. Problematisch wird ein eingeschränkter Schärfentiefebereich auch dann, wenn die Schärfemessung nicht direkt in der Bildebene, sondern mit gesonderten Einstellscheiben oder Schärfesensoren erfolgt, da es dann durch Toleranzen in der Bildweite leicht zu Fokussierungsfehlern kommen kann.

Die folgende Tabelle veranschaulicht die maximale Größe der Zerstreuungskreise je nach Aufnahmeformat des jeweiligen Fotoapparats:

Aufnahmeformat	Abbildungsgröße	Seitenverhältnis	Bilddiagonale	Z	Normalbrennweite
1/3″-Digitalkamera-Sensor	4,4 mm × 3,3 mm	4:3	5,5 mm	3,7 µm	6,4 mm
1/2,5″-Digitalkamera-Sensor	5,3 mm × 4,0 mm	4:3	6,6 mm	4,4 µm	7,6 mm
1/1,8″-Digitalkamera-Sensor	7,3 mm  ×  5,5 mm	4:3	9,1 mm	6,1 µm	10,5 mm
2/3″-Digitalkamera-Sensor	8,8 mm  ×  6,6 mm	4:3	11,0 mm	7,3 µm	12,7 mm
MFT-Sensor	17,3 mm × 13,0 mm	4:3	21,6 mm	14,4 µm	24,9 mm
APS-C-Sensor	22,2 mm × 14,8 mm	3:2	26,7 mm	17,8 µm	30,8 mm
APS-C-Sensor	23,7 mm × 15,7 mm	3:2	28,4 mm	19,2 µm	32,8 mm
APS-H-Sensor	27,9 mm × 18,6 mm	3:2	33,5 mm	22,4 µm	38,7 mm
Kleinbildformat	36 mm × 24 mm	3:2	43,3 mm	28,8 µm	50,0 mm
Digitales Mittelformat	48 mm × 36 mm	4:3	60,0 mm	40,0 µm	69,3 mm
Mittelformat 4,5  × 6	56 mm  × 42 mm	4:3	70,0 mm	46,7 µm	80,8 mm
Mittelformat 6  × 6	56 mm  × 56 mm	1:1	79,2 mm	52,8 µm	91,5 mm
Großformate	z. B. 120 mm × 90 mm	z. B. 4:3	z. B. 150 mm	90–100 µm	z. B. 150 mm
Größere Formate	bis 450 mm × 225 mm	—	—	> 100 µm	—

Schärfentiefe berechnen

Einfache Gleichung

Folgende Variablen werden benötigt:

• die Objektiv-Brennweite $f$, zum Beispiel 7,2 mm
• die Blendenzahl $k'=f/D_{E}$ gibt das Verhältnis von Brennweite zum Durchmesser der Eingangspupille an, zum Beispiel 5,6. Die Eingangspupille ist das virtuelle Bild der physischen Blende durch das gegenstandseitig vorgelagerte Linsensystem. Liegt die Blende vor dem gesamten Linsensystem, ist sie auch zugleich Eingangspupille. Weiter unten wird in den Formeln $D_{A}$ durch $f/k$ ersetzt. Während $k'$direkt vom Blendenring der Kamera abgelesen werden kann, ist $k$ ein um den Pupillenmaßstab $\beta =D_{A}/D_{E}$ korrigierter Wert: $k=k'/\beta$
• die Gegenstandsweite $g$ (Entfernung der fokussierten Gegenstandsebene von der vorderen Prinzipalebene), zum Beispiel 1000 mm
• der Durchmesser des Zerstreuungskreises $Z$, zum Beispiel 0,006 mm.
• der Abstand $db$ des Bildpunktes des Gegenstandes im Nah- bzw. Fernpunkt zur Bildebene der Einstellweite

Für eine Annäherung an $Z$ kann folgende Formel mit $d$ als Formatdiagonale des Aufnahmeformates in mm und $N$ als Anzahl der zu unterscheidenden Punkte entlang der Diagonalen verwendet werden:

$Z={\frac {d}{N}}\approx {\frac {d}{1500}}$

Dieser Näherung liegt die Annahme zugrunde, dass das menschliche Auge über die Bilddiagonale maximal 1500 Punkte auflösen kann, wenn der Sehabstand etwa gleich der Bilddiagonalen ist. Für technische Anwendungen mit höherer Bildauflösung muss $N$ gegebenenfalls deutlich höher gewählt werden.

Die Linsengleichung

${\frac {1}{b'}}+{\frac {1}{g'}}={\frac {1}{b+db}}+{\frac {1}{g'}}={\frac {1}{f}}$

für die vordere Hyperfokalebene und

${\frac {1}{b'}}+{\frac {1}{g'}}={\frac {1}{b-db}}+{\frac {1}{g'}}={\frac {1}{f}}$

für die hintere Hyperfokalebene. Insbesondere ergibt sich aus der Linsengleichung die Beziehung von Bildweite zur Gegenstandsweite:

$b={\frac {f\cdot g}{g-f}}$.

Aus geometrischen Überlegungen zu den Bildweiten, dem Zerstreuungskreis und dem Durchmesser der Austrittspupille

${\frac {2\cdot (b\pm db)}{D_{A}}}={\frac {2\cdot b}{D_{A}\pm Z}}={\frac {2\cdot b}{{\frac {f}{k}}\pm Z}}={\frac {2\cdot db}{Z}}$

erhält man:

$db={\frac {b\cdot k\cdot Z}{f\pm Z\cdot k}}={\frac {\frac {Z\cdot k\cdot f\cdot g}{g-f}}{f\pm Z\cdot k}}$,

sodass die Lösung für die Gegenstandsweite $g^{\prime }$ für den vorderen bzw. hinteren Hyperfokalpunkt lautet:

$g^{\prime }={\frac {f\cdot \left({\frac {f\cdot g}{g-f}}\pm {\frac {\frac {Z\cdot f\cdot g}{g-f}}{{\frac {f}{k}}\mp Z}}\right)}{\left({\frac {f\cdot g}{g-f}}\pm {\frac {\frac {Z\cdot f\cdot g}{g-f}}{{\frac {f}{k}}\mp Z}}\right)-f}}$.

Unter Zuhilfenahme von Hilfsvariablen $a_{n}$ lässt sich die Gleichung auflösen zu:

$g^{\prime }={\frac {f\cdot a_{1}}{a_{1}-f}}$

mit

$a_{1}={\frac {f\cdot g}{g-f}}\pm {\frac {\frac {Z\cdot f\cdot g}{g-f}}{{\frac {f}{k}}\mp Z}}={\frac {f\cdot g}{f-g}}\pm {\frac {Z\cdot f\cdot g}{g-f}}\cdot {\frac {k}{f\mp Z\cdot k}}={\frac {f\cdot g}{g-f}}\cdot \left(1\pm {\frac {Z\cdot k}{f\mp Z\cdot k}}\right)={\frac {f\cdot g}{g-f}}\cdot a_{2}$

$a_{2}=1\pm {\frac {Z\cdot k}{f\mp Z\cdot k}}={\frac {f\mp Z\cdot k\pm Z\cdot k}{f\mp Z\cdot k}}={\frac {f}{f\mp Z\cdot k}}$

Jetzt erhalten wir:

${\frac {1}{a_{1}}}={\frac {(f\pm Z\cdot k)\cdot (g-f)}{f^{2}\cdot g}}={\frac {f\cdot g-f^{2}\pm Z\cdot k\cdot g-Z\cdot k\cdot f}{f^{2}\cdot g}}={\frac {f\cdot g}{f^{2}\cdot g}}-{\frac {f^{2}\pm Z\cdot k\cdot (g-f)}{f^{2}\cdot g}}={\frac {f\cdot g}{f^{2}\cdot g}}-a_{3}$

mit

$a_{3}={\frac {f^{2}\pm Z\cdot k\cdot (g-f)}{f^{2}\cdot g}}$,

dann erhalten wir für den Fern- bzw. Nahpunkt der Schärfentiefe:

$g^{\prime }={\frac {1}{1-f\cdot ({\frac {f\cdot g}{f^{2}\cdot g}}-a_{3})}}={\frac {f}{1-1+a_{3}\cdot f}}={\frac {f}{a_{3}\cdot f}}$.

Somit ergibt sich:

$g^{\prime }={\frac {f^{2}\cdot g}{f^{2}\pm k\cdot Z\cdot (g-f)}}$

Damit kann bei gegebener fokaler Gegenstandsweite $g$ die vordere bzw. hintere hyperfokale Gegenstandsweite $g'$ bei gegebener Blende $k$ und Zerstreuungskreisradius $Z$ berechnet werden.

In die anfänglichen geometrischen Betrachtungen fließt implizit der Abbildungsmaßstab für die rectilineare bzw. gnomische Projektion ein: $R=f\cdot \tan(\alpha )$, wobei $\alpha$ der Einfallswinkel des Lichtstrahles und R der Abstand des Bildpunktes von der optischen Achse ist. Fisheyeobjektive arbeiten mit anderen Projektionen, um einen Öffnungswinkel von 180° zu erreichen, dies ist mit rectilinear abbildenden Objektiven nicht möglich. Prinzipiell gibt es mehrere Projektionen, die es erlauben einen Öffnungswinkel von 180° oder größer zu erreichen, eine Vielzahl der Fisheyeobjektive arbeiten mit der equisoliden Projektion: $R=2\cdot f\cdot \sin(\alpha /2)$. Es gibt jedoch auch Objektive mit äquidistanter ($R=f\cdot \alpha$) und stereografischer Projektion ($R=2\cdot f\cdot \tan(\alpha /2)$). Letzterer Typ ist sehr aufwendig und daher in der Regel auch verhältnismäßig teuer, hat aber den Vorteil, das die typischen Verzerrungen moderater ausfallen. Gemeinsam ist all diesen Objektiven jedoch, dass die Herleitung der Formel für die Schärfentiefe nicht oder nur eingeschränkt gültig ist. Eine notwendige Bedingung ist, dass die physische Blende sich entweder hinter dem Objektiv befindet (Blende ist gleich Austrittspupille), oder der bildseitige Teil des Objektivs die Blende gnomisch abbildet. Zudem gilt die Grundannahme für die Linsengleichung: ${\frac {B}{G}}={\frac {b-f}{f}}$ aufgrund der andersartigen Projektionen nur näherungsweise in der Nähe der optischen Achse. Keinesfalls darf der Pupillenmaßstab vernachlässigt werden.

Aus dem Abbildungsmaßstab für die gnomische Projektion ergibt sich, dass die Ableitung der Funktion $R=f\cdot \tan(\alpha )$, nämlich die Winkelauflösung ${dR \over d\alpha }={\frac {f}{\cos ^{2}(\alpha )}}$, eine Funktion des Einfallswinkels $\alpha$ ist. Da die grundlegenden geometrischen Betrachtungen ganz offensichtlich (der Faktor 2 deutet auf Symmetriebedingungen hin) für Zerstreuungskreise in der optischen Achse formuliert wurden, muss der Frage nachgegangen werden, ob die Schärfentiefe eine Funktion des Einfallswinkels ist. Für beliebige Einfallswinkel gilt folgende Beziehung zwischen der Größe des Zerstreuungskreises und der der Austrittspupille:

${\frac {Z}{db}}={\frac {{\frac {D_{A}}{2}}-B}{b-db}}+{\frac {{\frac {D_{A}}{2}}+B}{b-db}}={\frac {D_{A}}{b-db}}$,

was im Ergebnis den anfänglichen Überlegungen entspricht. Somit ist die Schärfentiefe vom Einfallswinkel unabhängig.

Schärfentiefenkennlinien eines Objektives

Hyperfokale Entfernung

Verschiedene Strahlengänge zum Bestimmen der Schärfentiefe. Es wird auf die hyperfokale Entfernung fokussiert. Der Fernpunkt liegt damit im Unendlichen.

Für die nun folgenden Betrachtungen müssen wir uns darüber im Klaren sein, dass die Gegenstandsweite $g$ nicht die Entfernung eines realen Gegenstandes von der Hauptebene des Objektivs bezeichnet, sondern die Einstellweite am Objektiv für einen fiktiven Gegenstand. $g$ ist jedoch immer die Entfernung, aus der sich nach der Linsenformel die Bildweite $b$ ergibt.

Aus der Formel für den Fernpunkt des Schärfentiefenbereichs:

$d_{f}={\frac {f^{2}\cdot g}{f^{2}-k\cdot Z\cdot (g-f)}}$

erkennt man, dass, wenn die Bedingung $f^{2}=k\cdot Z\cdot (g-f)$ erfüllt ist, sich eine Singularität ergibt. Die Einstellweite $g$, die diese Bedingung erfüllt nennt man Hyperfokaldistanz:

$g=d_{h}={\frac {f^{2}}{k\cdot Z}}+f$.

Für den Spezialfall $k\cdot Z\ll f$ ergibt sich als Näherungsformeln:

$d_{h}\approx {\frac {f^{2}}{k\cdot Z}}$

Die Hyperfokaldistanz ist die Einstellweite, die den größten Schärfentiefebereich ergibt.

Nahpunkt

Verschiedene Strahlengänge zur Bestimmung der Schärfentiefe. Fokussierung vor der hyperfokalen Entfernung. Der Fernpunkt liegt nicht im Unendlichen.

Für eine gegebene Einstellweite $g$ kann die Entfernung von der Hauptebene der Linse zum Nahpunkt $d_{n}$ berechnet werden zu:

$d_{n}={\frac {f^{2}\cdot g}{f^{2}+k\cdot Z\cdot (g-f)}}$

Aus der Bedingung für die Singularität in der Formel für den Fernpunkt $d_{f}$ wissen wir:

$f^{2}=k\cdot Z\cdot (d_{h}-f)$,

so dass sich für $g=d_{h}$ eine Nahpunktdistanz von:

$d_{n}={\frac {f^{2}\cdot d_{h}}{2\cdot f^{2}}}={\frac {d_{h}}{2}}$

ergibt.

Der Nahpunkt liegt also bei der halben hyperfokalen Entfernung, und in diesem Fall werden Gegenstände von unendlich bis zur halben hyperfokalen Entfernung hinreichend scharf abgebildet. Die allgemeine Beziehung zwischen Nahpunkt und Einstellweite erhält man, wenn man die Kehrwerte von Nah- und Fernpunkt addiert:

${\frac {1}{d_{n}}}+{\frac {1}{d_{f}}}={\frac {f^{2}+f^{2}}{f^{2}\cdot g}}={\frac {2}{g}}$ .

Für $1/d_{f}=0$, was bedeutet, das die Einstellweite der Hyperfokaldistanz entspricht ($g=d_{h}$), erhalten wir für den Nahpunkt wieder die halbe Einstellweite.

Schärfentiefebereich

Die Abstände der Nahpunkte $d_{n}$ und die Abstände der Fernpunkte $d_{f}$ mit den dazugehörigen Schärfentiefebereichen (dunkelcyan) für verschiedene Gegenstandsweiten $g$ (blau) bei vorgegebener hyperfokaler Entfernung $d_{h}$ (rot) und vorgegebener Brennweite $f$ (violett). Ganz rechts die Brennebene F (violett) und davor die Hauptebene der optischen Abbildung H (grün). Die Bildebene liegt rechts von der Brennebene und ist in der Graphik nicht dargestellt.

Der Schärfentiefebereich $\Delta _{d}$ erstreckt sich vom Nahpunkt $d_{n}$ bis zum Fernpunkt $d_{f}$ mit

$\Delta _{d}=d_{f}-d_{n}={\frac {2\cdot f^{2}\cdot g\cdot k\cdot Z\cdot (g-f)}{f^{4}-k^{2}\cdot Z^{2}\cdot (g-f)^{2}}}$,

solange der Nenner positive Werte annimmt, was gleichbedeutend mit $g<d_{h}$ ist.

Wenn die eingestellte Gegenstandsweite größer oder gleich der hyperfokalen Entfernung ist ($g\geq d_{h}$), dann ist der Schärfentiefebereich unendlich, da der Fernpunkt dann im Unendlichen liegt.

Wenn die eingestellte Gegenstandsweite gleich der Brennweite ist ($g=f$), dann ist der Schärfentiefebereich null, da der Fernpunkt und der Nahpunkt identisch sind. Die Abbildung liegt dann im Unendlichen. Bei Makroaufnahmen mit entsprechend großen Abbildungsmaßstäben ergeben sich demzufolge meist recht kleine Schärfentiefebereiche.

Will man nun den Term $k\cdot Z$ durch $d_{h}$ ausdrücken, so ergibt sich:

$\Delta _{d}={\frac {2\cdot f^{2}\cdot g\cdot {\frac {f^{2}}{d_{h}-f}}\cdot (g-f)}{f^{4}-{\frac {f^{4}}{(d_{h}-f)^{2}}}\cdot (g-f)^{2}}}$,

wenn $g<d_{h}$.

Näherungen

Unter Vernachlässigung der Brennweite, also mit $g\gg f$ und $d_{h}\gg f$, (die zweite Bedingung gilt immer, wenn die erste erfüllt ist wegen $g<d_{h}$) ergibt sich für den Schärfentiefebereich näherungsweise:

$\Delta _{d}\approx {\frac {2\cdot f^{4}\cdot g^{2}}{d_{h}\cdot (f^{4}-{\frac {f^{4}\cdot g^{2}}{d_{h}^{2}}})}}={\frac {2}{{\frac {d_{h}}{g^{2}}}-{\frac {1}{d_{h}}}}},{\text{ wenn }}g<d_{h}$

Wenn die Gegenstandsweite auf den N-ten Teil der hyperfokalen Entfernung eingestellt wird, also mit

$g={\frac {d_{h}}{N}},{\text{ mit }}N>1$,

dann nimmt der Schärfentiefebereich ungefähr proportional zum Quadrat von $N$ ab:

$\Delta _{d}\approx {\frac {2\cdot d_{h}}{N^{2}-1}}$

Abhängigkeiten

Aus der Näherungsformel für die hyperfokale Entfernung $d_{h}$ kann leicht abgelesen werden, dass diese zunimmt und der Schärfentiefebereich somit abnimmt, wenn die Brennweite $f$ zunimmt, die Blendenzahl $k$ kleiner wird (respektive die Blendenöffnung größer) oder der Zerstreuungskreis $Z$ kleiner sein soll.

Zusammenhang zwischen Bildwinkel $\alpha$, Bildweite $b$ und Bilddiagonale $d$

Möchte man nun die hyperfokale Entfernung $d_{h}$ nach der Bilddiagonale $d$ parametrisieren liegt mit Hinblick auf den Cropfaktor die Vermutung nahe, dass das Verhältnis zwischen Brennweite und Sensordiagonale eine Konstante ist, solange der Öffnungswinkel der Abbildung sich nicht ändert. Für eine detaillierte Betrachtung gehen wir von der Formel für die gnomische bzw. rectilineare Projektion $R=f\cdot \tan(\beta )$ aus, die das Verhältnis zwischen Einfallswinkel des Lichtes und Abstand des Bildpunktes von der optischen Achse beschreibt. Für einen Bildkreis mit Öffnungswinkel $\alpha =2\cdot \beta$ (wobei $\alpha$ der gewünschte Bildwinkel ist, der für die perspektivische Bildwirkung maßgeblich ist) ergibt sich die Beziehung:

$f={\frac {d}{2\cdot \tan \left({\frac {\alpha }{2}}\right)}},$

Es ist zu beachten, dass sich bei einer Fokussierung auf die Bildweite $b\neq f$ der Abstand zwischen Objektiv und Sensor ändert, und somit auch der Öffnungswinkel der Abbildung. Ein Ansatz, der von einer Beziehung zwischen b und d ausgeht, steht also im Widerspruch zu den Eingangsvoraussetzungen. Setzt man dies in die Gleichung für die hyperfokale Entfernung ein, ergibt sich:

$d_{h}={\frac {d^{2}}{4\cdot k\cdot Z\cdot \tan ^{2}\left({\frac {\alpha }{2}}\right)}}+{\frac {d}{2\cdot \tan \left({\frac {\alpha }{2}}\right)}}=d\cdot ({\frac {N}{4\cdot k\cdot \tan ^{2}\left({\frac {\alpha }{2}}\right)}}+{\frac {1}{2\cdot \tan \left({\frac {\alpha }{2}}\right)}})$

bzw. für $k\cdot Z\ll f$ ergibt sich die Näherung:

$d_{h}\approx {\frac {d\cdot N}{4\cdot k\cdot \tan ^{2}\left({\frac {\alpha }{2}}\right)}}$

Dies bedeutet, dass die hyperfokale Entfernung $d_{h}$ linear mit der Bilddiagonalen $d$ zunimmt, wenn die Blendenzahl $k$, die Anzahl der Bildpunkte $N$ auf der Bilddiagonalen und der Bildwinkel $\alpha$ konstant gehalten werden. Ebenso kann der Formel abgelesen werden, dass die Schärfentiefe desto geringer ist, je kleiner die Blendenzahl oder der Bildwinkel sind. Weitwinkelobjektive haben also bei sonst gleichen Voraussetzungen einen größeren Schärfentiefebereich als Teleobjektive, beziehungsweise die hyperfokale Entfernung ist bei Weitwinkelobjektiven kleiner als bei Teleobjektiven.

Ferner kann festgehalten werden, dass die Schärfentiefe bei konstantem Verhältnis von Bildsensordiagonale $d$ und Blendenzahl $k$ bei gleichem Bildwinkel und gleicher Anzahl der akzeptablen Zerstreuungskreise immer gleich ist.

Beispiel Kurzsichtigkeit

Wenn das Auge eines Normal- oder Weitsichtigen auf die hyperfokale Entfernung scharfgestellt ist, wird der Bereich von der halben hyperfokalen Entfernung bis unendlich hinreichend scharf abgebildet und wahrgenommen. Anders ist es bei Kurzsichtigen, die aufgrund ihrer Kurzsichtigkeit nur bis zu einer maximalen Entfernung scharfstellen können und die hyperfokale Entfernung daher oft nicht erreicht werden kann.

Für die Berechnung wurde eine normale Brechkraft des Auges $\Phi _{\text{normal}}$ von 59 Dioptrien angenommen. Daraus resultiert eine Normalbrennweite $f_{\text{normal}}={\frac {1}{\Phi _{\text{normal}}}}$ von 16,9 Millimetern und ein Bildkreisdurchmesser $d$ von 14,6 Millimetern. Wenn für die Anzahl der Punkte auf der Bilddiagonalen $N$ 1500 angenommen wird, dann beträgt der Durchmesser des akzeptablen Zerstreuungskreises $Z$ 9,74 Mikrometer. Bei unkorrigierter Kurzsichtigkeit kann das Auge nur auf eine maximale Gegenstandsweite $g$ scharfstellen, die sich mit Hilfe der Abbildungsgleichung aus der tatsächlichen Brechkraft $\Phi$ ergibt, die üblicherweise als negative Dioptriendifferenz $\Delta \Phi$ angegeben wird:

$\Phi =\Phi _{\text{normal}}-\Delta \Phi$

$f={\frac {1}{\Phi }}$

$g={\frac {1}{{\frac {1}{f}}-{\frac {1}{f_{\text{normal}}}}}}={\frac {1}{\Phi -\Phi _{\text{normal}}}}=-{\frac {1}{\Delta \Phi }}$

In der folgenden Tabelle werden die Schärfentiefebereiche beispielhaft für drei verschiedene Lichtsituationen respektive Blendenzahlen für das Auge dargestellt:

• Blendenzahl $k=4$: weite Pupille (Durchmesser = 4,2 Millimeter in dunkler Umgebung)
• Blendenzahl $k=8$: mittlere Pupille (Durchmesser = 2,1 Millimeter in mittlerer Umgebung)
• Blendenzahl $k=16$: kleine Pupille (Durchmesser = 1,1 Millimeter in heller Umgebung)

Wenn der Fernpunkt unendlich erreicht, ist das Auge auf die hyperfokale Entfernung fokussiert und es ist zum scharfen Sehen gar nicht mehr nötig noch größere Entfernungen scharfzustellen.

Fehlsichtigkeit $\Delta \Phi$ in dpt		0	−0,25	−0,5	−0,75	−1	−1,5	−2	−3	−5	−10
Brennweite $f$ in m		0,0169	0,0169	0,0168	0,0167	0,0167	0,0165	0,0164	0,0161	0,0156	0,0145
	Blendenzahl $k$
Hyperfokale Entfernung $d_{h}$ in m	4	7,39	7,33	7,27	7,21	7,15	7,03	6,91	6,69	6,28	5,41
Maximale Gegenstandsweite $g$ in m	4	7,39	4,00	2,00	1,33	1,00	0,67	0,50	0,33	0,20	0,100
Nahpunkt $d_{n}$ in m	4	3,70	2,59	1,57	1,13	0,88	0,61	0,47	0,32	0,19	0,098
Fernpunkt $d_{f}$ in m	4	∞	8,76	2,75	1,63	1,16	0,73	0,54	0,35	0,21	0,102
Schärfentiefe $\Delta _{d}$ in m	4	∞	6,17	1,18	0,50	0,28	0,12	0,07	0,03	0,01	0,003
Hyperfokale Entfernung $d_{h}$ in m	8	3,70	3,67	3,64	3,61	3,58	3,52	3,47	3,35	3,15	2,71
Maximale Gegenstandsweite $g$ in m	8	3,70	3,67	2,00	1,33	1,00	0,67	0,50	0,33	0,20	0,100
Nahpunkt $d_{n}$ in m	8	1,86	1,84	1,29	0,98	0,78	0,56	0,44	0,30	0,19	0,097
Fernpunkt $d_{f}$ in m	8	∞	∞	4,39	2,10	1,38	0,82	0,58	0,37	0,21	0,103
Schärfentiefe $\Delta _{d}$ in m	8	∞	∞	3,10	1,12	0,59	0,25	0,14	0,06	0,02	0,006
Hyperfokale Entfernung $d_{h}$ in m	16	1,86	1,84	1,83	1,81	1,80	1,77	1,74	1,69	1,58	1,36
Maximale Gegenstandsweite $g$ in m	16	1,86	1,84	1,83	1,33	1,00	0,67	0,50	0,33	0,20	0,100
Nahpunkt $d_{n}$ in m	16	0,93	0,93	0,92	0,77	0,65	0,49	0,39	0,28	0,18	0,094
Fernpunkt $d_{f}$ in m	16	∞	∞	∞	4,86	2,21	1,05	0,69	0,41	0,23	0,107
Schärfentiefe $\Delta _{d}$ in m	16	∞	∞	∞	4,09	1,56	0,57	0,30	0,13	0,05	0,013

Wellenoptische Schärfentiefe

Alle optischen Abbildungen sind durch Beugung begrenzt, so dass ein einzelner Punkt niemals auf einen Punkt, sondern nur auf ein Beugungsscheibchen (oder Airyscheibchen) abgebildet werden kann. Die Trennschärfe zweier benachbarter Beugungsscheibchen definiert analog zum fotografischen Film einen maximal zulässigen Zerstreuungskreis. Nach dem Rayleigh-Kriterium muss die Intensität zwischen zwei benachbarten Bildpunkten um 20 Prozent abfallen, um als scharf zu gelten. Die Größe des Beugungsscheibchens ist abhängig von der Wellenlänge des Lichts. Man definiert die Rayleighsche Schärfentiefe als den Bereich, innerhalb dessen sich die Abbildungsgröße nicht ändert, das heißt konstant dem kleinstmöglichen (d. h. beugungsbegrenzten) Wert entspricht:

$d_{R}={\frac {\lambda }{2\,n\sin ^{2}u}}$

Hierbei ist $\lambda$ die Wellenlänge, n der Brechungsindex und u der Aperturwinkel des abbildenden Systems.

Die Rayleighsche Schärfentiefe ist bei beugungsbegrenzten optischen Systemen relevant, zum Beispiel in der Mikroskopie oder in der Fotolithografie. In der Fotografie macht sich eine wellenoptische Unschärfe jenseits der förderlichen Blende ${k_{f}}$ bildwirksam bemerkbar.

$k_{f}={\frac {Z}{1{,}22\,\lambda \,(\beta +1)}}$

Hierbei ist $Z$ der maximal zulässige Zerstreuungskreis, $\beta$ der Abbildungsmaßstab und $\lambda$ die Wellenlänge.

Für übliche Anwendungen (kleiner Abbildungsmaßstab) in der Kleinbild-Fotografie ergibt sich eine förderliche Blende von über f/32, so dass Beugung außer in der Makrofotografie kaum eine Rolle spielt.

Da die kleinen Sensoren moderner Kompakt-Digitalkameras aber sehr kleine zulässige Zerstreuungskreise erfordern, rückt $k_{f}$ in den Bereich üblicher Blendenzahlen. Für einen 1/1,8″-Sensor liegt die förderliche Blende zum Beispiel bei zirka f/8, im Nahbereich noch darunter.

Lochkamera

Bei einer Lochkamera hängt die Größe der Unschärfekreise von der Gegenstandsweite g, der Bildweite b und dem Lochdurchmesser D ab. Ein Objekt wird hinreichend scharf abgebildet, wenn gilt:

$D+{\frac {D\cdot b}{g}}\leqq Z$

Der Fernpunkt $d_{f}$ einer Lochkamera liegt immer im Unendlichen. Für sehr große Gegenstandsweiten g vereinfacht sich die Bedingung zu: $D\leqq Z$. Das heißt, der Lochdurchmesser darf nicht größer werden als der zulässige Zerstreuungskreisdurchmesser, sonst ist mit einer Lochkamera auch im Fernbereich keine hinreichend scharfe Abbildung mehr möglich.

Anwendung in der Fotografie

Lenin-Porträt, 1920

Durch den Einsatz einer kleineren Blende wird der Zerstreuungskreis verkleinert

Blende 22 – Der scharf dargestellte Bereich reicht von vorne bis hinten.

Blende 10 – Der scharf dargestellte Bereich liegt in der Mitte, die Übergänge zu den unscharfen Bereichen sind deutlich sichtbar.

Blende 2 – Der scharf dargestellte Bereich ist nun nur noch auf die Margeriten in der Bildmitte begrenzt. Nah- und Fernpunkt liegen nahe beieinander.

Manuelle Zoomobjektive. Die Blendenkurven zeigen, wie die Schärfentiefe mit zunehmender Brennweite abnimmt. Am linken Objektiv wird bei Brennweite 28 mm, Blende 22 und Fokussierung auf 1,2 m ein Bereich von 0,6 m bis unendlich scharf dargestellt. Am rechten Objektiv wird bei Brennweite 80 mm, Blende 22 und Fokussierung auf 10 m ein Bereich von 5 m bis unendlich scharf dargestellt.

Rechenscheibe zur Ermittlung von Blende, Fokus und Schärfentiefenbereich für das rechts im linken Bild dargestellte 80-200mm Zoomobjektiv, exemplarisch für die Brennweiten 80, 90, 105, 120, 135, 150, 170 und 200 mm.

Verringerung der Schärfentiefe nach der Brenizermethode. Links normale Aufnahme, rechts Stitching aus fünf Fotos mit einem Objektiv f4/250mm

Bildgestaltung mit Schärfentiefe

Der gezielte Einsatz der Schärfentiefe durch Einstellen der Blendenzahl, der Entfernung und der Brennweite ermöglicht es, den Blick des Betrachters auf das Hauptmotiv zu lenken. Dazu schränkt der Fotograf die Schärfentiefe so eng wie möglich um die Ebene ein, auf der sich das Hauptmotiv befindet. Der Vorder- und Hintergrund wird dadurch unscharf abgebildet. Diese selektive Unschärfe lenkt weniger vom Hauptmotiv ab, das durch die selektive Schärfe akzentuiert wird.

Eine eingeschränkte Schärfentiefe kann bei fotografischen Aufnahmen mit punktförmigen Objekten, die sich etwas außerhalb der scharf abgebildeten Gegenstandsweite befinden, zu sogenannten Geisterflecken in der Aufnahme führen.

Bei kleinen Aufnahmeformaten, z. B. beim Erstellen von Ausschnittsvergrößerungen oder beim Einsatz von Digitalkameras mit kleinen Bildsensoren (Formatfaktor), verkleinert sich der maximal zulässige Zerstreuungskreis (bei gleichbleibender Pixelzahl), was den Schärfentiefebereich zunächst verkleinert. Die kleineren Aufnahmeformate erfordern jedoch proportional kleinere Objektivbrennweiten, um gleichbleibende Blickwinkel zu gewährleisten – das hingegen vergrößert den Schärfentiefebereich. Beides, die Verkleinerung der Bildsensoren (⇒ Verkleinerung der maximal zulässigen Zerstreuungskreise) und die deshalb notwendige Verkleinerung der Objektivbrennweiten, beeinflusst den Schärfentiefebereich. Die Einflüsse sind zwar gegensinnig, sie gleichen sich aber nicht aus. Der maximal zulässige Zerstreuungskreis geht linear und die Objektivbrennweite annähernd quadratisch in die Schärfentiefe ein – also überwiegt der Einfluss der Objektivbrennweite. Dadurch wird die Schärfentiefe entsprechend größer und es wird zunehmend schwieriger, die selektive Schärfe als fotografisches Gestaltungsmittel direkt beim Fotografieren einzusetzen. Damit sich beide Einflüsse ausgleichen, müsste die Pixeldichte der Sensoren annähernd quadratisch mit der Verkleinerung der Sensorabmessungen wachsen, was schnell an technische Grenzen führt.

Faktoren zur Beeinflussung der Schärfentiefe

Einfluss der Blende auf die Belichtung und die Schärfentiefe

Der Schärfebereich kann durch mehrere Faktoren (siehe Abschnitt Schärfentiefe berechnen) beeinflusst werden:

• Durch Abblenden der Blende wird er ausgedehnt und durch Aufblenden eingeengt. Je kleiner die Blendenöffnung ist, desto größer ist also der Schärfebereich.
• Eine weitere Einflussgröße auf die Schärfentiefe ist der Abbildungsmaßstab $\beta$. Der Abbildungsmaßstab hängt von der Brennweite des Objektivs $f$ und der Gegenstandsweite $g$ ab ($b$ ist die Bildweite).

$\beta ={\frac {b}{g}}={\frac {f}{g-f}}$

Je kleiner der Abbildungsmaßstab, desto größer ist die Schärfentiefe. Ein Weitwinkelobjektiv mit einer kürzeren Brennweite erzeugt, bei gleicher Gegenstandsweite, eine größere Schärfentiefe als ein Teleobjektiv mit einer langen Brennweite.

• Für Kamerasysteme mit unterschiedlichen Bilddiagonalen und somit entsprechend unterschiedlichen Normalbrennweiten gilt bei sonst gleichen Voraussetzungen (Blendenzahl, Bildwinkel und Bildauflösung), dass die Schärfentiefe umso geringer wird, je größer die Bilddiagonale ist. Es ist also mit größeren Kameras bei gegebener Blendenzahl besser möglich, die Schärfentiefe einzuschränken (etwa bei Porträtaufnahmen mit unscharfem Hintergrund), als mit kleinen Kameras. Wenn ein Motiv einmal so aufgenommen wird, dass es auf dem Sensor die Sensorhöhe voll ausfüllt, und einmal so, dass es auf dem Sensor eine um den Faktor $x$ geringere Höhe hat, indem man lediglich den Abstand zum Motiv vergrößert, so vergrößert sich die Schärfentiefe unter etwa quadratisch mit $x$. Beispiel: Verkleinerung der Bildhöhe um den Faktor $x=2$ führt etwa zur Vervierfachung der Schärfentiefe. Diese Faustformel gilt, falls die Entfernung zum Motiv kleiner als etwa ein Viertel der hyperfokalen Entfernung ist. Entsprechend gilt diese Faustformel für unterschiedliche Sensorgrößen: Eine Verringerung der Sensorhöhe um den Faktor $x$ führt zur Vergrößerung der Schärfentiefe etwa um den Faktor $x^{2}$, falls das Motiv in beiden Fällen die Sensorhöhe voll ausfüllt und in beiden Fällen die gleiche Blende eingestellt ist. Die Brennweite hat dabei keinen nennenswerten Einfluss, siehe unten.
• Anders sieht der eher akademische Vergleich verschiedener Kamerasysteme mit unterschiedlichen Bilddiagonalen aus, wenn man nicht Objektive mit gleicher Blendenzahl, sondern solche mit der gleichen Eintrittspupille vergleicht, also Objektive, die das gleiche, von einem Gegenstandspunkt ausgehende Lichtbündel auf einen Bildpunkt projizieren. Die Proportionalität zwischen der Sensordiagonalen und der Brennweite: $d\propto f$ wurde bereits gezeigt. Solange die Näherung $k\cdot Z\ll f$ gilt, ergibt sich für die hyperfokale Distanz: $d_{h}\propto D_{E}\cdot \beta$, wobei $\beta =D_{A}/D_{E}$ der Pupillenmaßstab ist. Dies bedeutet, zwei Objektive mit gleicher Eintrittspupille und gleichem Bildwinkel erzeugen unabhängig von der Sensorgröße die gleiche Schärfentiefe, solange der Pupillenmaßstab identisch ist. Diese Betrachtung ist insofern akademisch, als dass sie für Zoomobjektive kaum Anwendung findet, da sich der Pupillenmaßstab durch das Verschieben der Linsengruppen zueinander in der Regel ändert und andererseits kaum zwei Objektive zu finden sein werden, die die Bedingungen erfüllen.

• Die Verteilung der Schärfentiefe vor und hinter dem fokussierten Objekt variiert mit der eingestellten Entfernung: Im engen Nahbereich wird ungefähr ein Verhältnis von 1:1 erreicht, mit wachsender Entfernung wächst der Anteil hinter dem fokussierten Objekt kontinuierlich an, letzteres extrem, wenn die Unendlicheinstellung noch eben in den Schärfebereich gelegt wird (= hyperfokale Entfernung).
• Die Schärfentiefe ändert sich in bestimmten Bereichen praktisch nicht, wenn ein Motiv einmal mit kurzer Brennweite aus geringer Entfernung und einmal mit langer Brennweite aus größerer Entfernung derart abgebildet wird, dass es im Bild die gleiche Größe hat. Der vorgenannte Einfluss der Brennweite wird durch die andere Gegenstandsweite kompensiert. Diese Regel gilt, wenn in beiden Fällen die gleiche Blende verwendet wird und wenn die Entfernung zum Motiv bei der kurzen Brennweite kleiner als etwa ein Viertel der hyperfokalen Entfernung ist.
• Durch das Verfahren des Focus stacking kann eine scheinbar extrem große Schärfentiefe erreicht werden, indem eine Bilderserie mit verschiedenen Entfernungseinstellungen aufgenommen wird und die Ergebnisse anschließend mit Methoden der Computergrafik neu zusammenmontiert werden.
• Umgekehrt lassen sich mittels der nach dem amerikanischen Fotografen Ryan Brenizer benannten Brenizermethode, der dieses Verfahren perfektioniert und bekannt gemacht hat, Weitwinkel- oder Panoramafotografien mit sehr geringer Schärfentiefe erzeugen. Hierbei werden mit einem lichtstarken Teleobjektiv angefertigte Aufnahmen mit kleinem Schärfebereich mittels Stitching zu einem Foto mit großem Bildwinkel kombiniert.

Kameraeinstellungen

Im Makrobereich ist die Schärfentiefe s allein durch Abbildungsmaßstab, eingestellte Blende und erlaubtem Unschärfekreisdurchmesser definiert. Sie ist (solange der erlaubte Unschärfekreis deutlich kleiner als die Brennweite ist) vollständig unabhängig von der Brennweite.

Sie berechnet sich zu:

${\text{Verkleinerungsfaktor}}=1/{\text{Abbildungsmassstab}}$

$v={\text{Verkleinerungsfaktor}}^{2}+{\text{ Verkleinerungsfaktor}}$

$s=2\cdot {\text{Unschärfekreisdurchmesser}}\cdot {\text{Blendenzahl}}\cdot v$

Im Nichtmakrobereich (der Fehler übersteigt 10 % ab: Verkleinerungsfaktor > 0,3·Brennweite/Unschärfekreisradius/Blendenzahl) muss die Formel um den Korrekturwert $1-w^{2}$ erweitert werden zu:

$v={\text{Verkleinerungsfaktor}}^{2}+{\text{Verkleinerungsfaktor}}$

$w={\text{Unschärfekreisradius}}\cdot {\text{Blendenzahl}}\cdot {\text{Verkleinerungsfaktor}}/{\text{Brennweite}}$

$s=2\cdot {\text{Unschärfekreisdurchmesser}}\cdot {\text{Blendenzahl}}\cdot v/(1-w^{2})$

Der Gültigkeitsbereich dieser Formel endet, wenn man negative Werte erhält. Dann liegt der Fernpunkt im Unendlichen, der Schärfentiefebereich ist dann unendlich groß, der Fernpunkt liegt hinter dem Objektiv, konkave Wellenfronten liegen innerhalb des Fokusbereichs.

Zur praktischen Anwendung im Feld:

• man merkt sich $2\cdot 10\cdot {\text{Unschärfekreisdurchmesser}}$ für seine aktuelle Kamera (bei vielen Crop-DSLRs um die 0,4 mm)
• Für einen Verkleinerungsfaktor von 10, 5, 2, 1 muss man diesen Wert mit 110, 30, 5 bzw. 2 multiplizieren (und erhält 44 mm, 12 mm, 2 mm bzw. 0,8 mm).
• Das ergibt die Schärfentiefe für die Blendenzahl 10. Für andere Blendenzahlen erhöht bzw. verringert sich dieser Wert proportional.

Tilt-Shift-Objektiv von Nikon

Scheimpflug-Einstellung in der Großformatkamera

Weitere Bemerkungen:

• Einige elektronisch gesteuerte Kameras bieten die Möglichkeit an, zuerst den vorderen und dann den hinteren Punkt des gewünschten Schärfebereiches mit dem Auslöser zu markieren (DEP-Funktion). Die Kamera berechnet dann die dafür benötigte Blende und stellt den Fokus so ein, dass die Schärfe genau dem markierten Bereich entspricht. Die A-DEP-Funktion aktueller Digitalkameras hat damit allerdings nichts zu tun, hier bestimmt die Kamera den vorderen und hinteren Schärfepunkt durch Nutzung aller AF-Felder.
• Die Verstellmöglichkeiten von Fachkameras erlauben das Nutzen der sogenannten Scheimpflug-Einstellung. Diese verändert nicht den Schärfenbereich des Objektivs, sondern erlaubt, die Schärfeebene zu verlagern und damit an das Motiv anzupassen. Für Klein- und Mittelformatkameras gibt es für den gleichen Einsatzzweck spezielle Tilt- bzw. Swing-Balgengeräte bzw. sogenannte Tilt-Objektive, eine Funktion, die oft auch mit einer Shift-Funktion zur möglichen Parallelverschiebung der Schärfenebene kombiniert wird.
• Einige Spezialobjektive verfügen über die Funktion der variablen Objektfeldwölbung (VFC, variable field curvature), die rotationssymmetrisch die stufenlose konvexe oder konkave Durchbiegung der Schärfenebene erlaubt.
• Mit einer speziellen Rechenscheibe lassen sich auch unterwegs für ein gegebenes Objektiv Schärfentiefe-Berechnungen durchführen. Bei gegebener Blende kann der optimale Fokuspunkt für einen gewünschten Schärfentiefe-Bereich oder der resultierende Schärfentiefe-Bereich bei gegebenem Fokuspunkt ermittelt werden. Außerdem lässt sich die zur Erreichung eines gewünschten Schärfentiefe-Bereiches nötige Blende bestimmen.

Anwendungen in der Computergrafik

Viele bekannte Verfahren in der Computergrafik nutzen aus Gründen der Geschwindigkeit direkte Transformationen (z. B. über Matrixmultiplikationen), um die Geometrie in Bilddaten zu überführen. Durch diese mathematischen Konstrukte ergibt sich jedoch auch eine unendliche Schärfentiefe. Da die Schärfentiefe jedoch auch als gestalterisches Mittel eingesetzt wird, wurden verschiedene Methoden entwickelt, um diesen Effekt nachzuahmen.

In 3D-Computerspielen hat sich das direkte Rendering von Polygonen durchgesetzt. Dieses Verfahren besitzt Geschwindigkeitsvorteile gegenüber dem indirekten Rendering (Raytracing), hat aber auch zugleich technische Einschränkungen. So lässt sich die Schärfentiefe nicht direkt berechnen, sondern muss in einem Postprocessing-Schritt mit Hilfe eines geeigneten Filters approximiert werden. Es handelt sich dabei um selektive Weichzeichner, die den Z-Buffer zur Kantenerkennung nutzen. Dadurch wird verhindert, dass beim Weichzeichnen des Bildes weiter vorn stehende Objekte in die Filterung des Hintergrunds mit einbezogen werden und umgekehrt. Probleme treten dabei insbesondere bei transparenten Objekten auf, da diese in separaten Postprocessing-Schritten behandelt werden müssen, was sich negativ auf die Geschwindigkeit des Bildaufbaus auswirkt.

Rendering einer Lupe mit unendlicher Schärfentiefe

Dieselbe Grafik mit endlicher Schärfentiefe und Fokus auf den vergrößerten Text

Beim indirekten Rendering kann sowohl die zuvor beschriebene Methode als auch Multisampling verwendet werden, wobei zur Erzeugung eines Schärfentiefeeffekts sehr viele Samples nötig sind. Deshalb werden diese Verfahren vorzugsweise in Renderern eingesetzt, die unbiased sind. Diese entsprechen einem sehr nah an dem Modell einer Kamera angelehnten Verfahren, wo einzelne Photonen/Rays und deren Farbwert auf einem Film akkumuliert werden, d. h., mit fortlaufender Berechnung und höherer Samplezahl wird das Bildrauschen immer weiter reduziert. Im Gegensatz zu ersterem Verfahren erzeugt es glaubhaftere und realistischere Ergebnisse (Bokeh etc.), ist jedoch auch um Größenordnungen langsamer, weshalb es sich noch nicht für Echtzeitgrafik eignet.

Die Berechnung der Bilder in diesem Abschnitt erfolgte mit Hilfe eines Unbiased Renderers. Zur hinreichenden Rauschunterdrückung waren 2500 Samples pro Pixel notwendig, was einer Verfolgung von ca. 11,6 Milliarden Strahlengängen entspricht, die einschließlich multipler Spiegelungen und Brechungen in der Szene verfolgt wurden.

Siehe auch

• 35-Millimeter-Adapter (Schärfentiefe für herkömmliche Videokameras)
• Deep focus cinematography (möglichst große Schärfentiefe im Film)
• Bokeh (Erscheinungsbild im unscharfen Entfernungsbereich)
• Beugungsunschärfe bei zu kleiner (geschlossener) Blende

Literatur

• Heinz Haferkorn: Optik. Physikalisch-technische Grundlagen und Anwendungen. Verlag Harri Deutsch, Frankfurt/Main 1981, ISBN 3-87144-570-3, Kap. 6.4.3, S. 562–573
• Andreas Feininger: Andreas Feiningers Große Fotolehre. Neuauflage Heyne Verlag München 2001, ISBN 3-453-17975-7

Weblinks

Commons: Tiefenschärfe – Sammlung von Bildern

• Schärfentiefe-Rechenscheibe download
• Schärfentiefe-Rechenscheibe Videoanleitung
• Schärfentiefe in der fotografischen Praxis
• Schärfentiefe, Berechnungsmethoden und -formeln im Wikibook Digitale bildgebende Verfahren
• Schärfentiefe-, Abbildungsmaßstab- und Nahlinsenrechner (deutsch). Berücksichtigt u. a. auch Beugung und Vorsatzlinsen. Kann individuelle Schärfentiefe-Tabellen ausgeben. Für Digitalkameras etwas komplizierter zu handhaben.
• Vergleich verschiedener Blendenzahlen und deren Schärfentiefe in Bildern
• Background blur calculator (englisch)
• dofmaster Berechnen der Schärfentiefe für unterschiedliche Kameras und Brennweiten in Abhängigkeit von der Blende (englisch). Kostenlose Software zur Erstellung von Schärfentiefe-Rechenscheiben.