Ver el código de «Anexo:Cronología de la mecánica clásica»

Este artículo recoge, en forma de tabla, una '''cronología de la [[mecánica newtoniana|mecánica clásica]]'''.

== Cronología de la mecánica clásica==
En la tabla que sigue solamente en la primera aparición de un autor se recoge el nombre completo y las fechas de nacimiento y fallecimiento; en las siguientes, solamente el enlace con el apellido.

{| class="sortable striped col1cen col2cen col5cen" border=0 align=center valign=top style="vertical-align:top; border: 1px solid #999; background-color:#FFFFFF; font-size:100%"
|+ style="background:white; color:black" | <big>'''{{versalita|Cronología de la mecánica clásica}}'''</big>
|-bgcolor=#d8d8d8 align=center valign= bottom
! width=35 px |Año
! width=30 px | País
! width=210 px | Autor
! Acontecimiento
! width=60 px | Época
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | ca. {{siglo|IV|aC|s}} || {{bandera|Grecia}} || [[Aristóteles]] (384-{{AC|322}})
| [[Aristóteles]] concibe el sistema de la [[física aristotélica]], que luego es ampliamente refutado. || rowspan=30 bgcolor=#d1e0d0 | Mecánica temprana
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | {{siglo|IV|aC|s}} || {{bandera|Irak}} ||
| [[Astronomía babilónica|astrónomos babilónicos]] calculan la posición de [[Júpiter (planeta)|Júpiter]] utilizando el [[teorema de la velocidad media]].<ref>{{Cita publicación |last=Ossendrijver |first=Mathieu |date=29 Jan 2016 |title=Ancient Babylonian astronomers calculated Jupiter's position from the area under a time-velocity graph |url=https://www.science.org/doi/full/10.1126/science.aad8085 |journal=Science |volume=351 |issue=6272 |pages=482–484 |doi=10.1126/science.aad8085 |access-date=2016-01-29|bibcode = 2016Sci...351..482O |pmid=26823423|s2cid=206644971 }}</ref>

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | {{AC|260}} || {{bandera|Grecia}} || [[Arquímedes]]
| Demuestra matemáticamente el principio de la [[palanca]] y descubrió el principio que lleva su nombre y que relaciona el peso con la [[flotabilidad]].

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| bgcolor=#d8d8d8 | {{AC|60}} || {{bandera|Grecia}} || [[Herón de Alejandría]] (c. 10-{{esd|70 d. C.}})
| Escribe ''Metrica, Mechanics'' (sobre levantar objetos pesados) y ''Pneumatics'' (sobre máquinas que trabajan a presión).

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| bgcolor=#d8d8d8 | 350 || {{bandera|Grecia}} || [[Temistio]] (ca. 317-ca. 388)
| Afirma que la [[fricción estática]] es mayor que la [[fricción cinética]].<ref>{{cite book |last=Sambursky |first=Samuel |date=2014 |title=The Physical World of Late Antiquity |publisher=Princeton University Press |isbn=9781400858989 |pages=65–66 |url=https://books.google.com/books?id=Yvz_AwAAQBAJ&pg=PA65}}</ref>

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| bgcolor=#d8d8d8 | 1.ª mitad del {{siglo|XIX||s}} || {{bandera|Egipto}} || [[Juan Filópono]] (490-566)
| Introduce los conceptos de "[[ímpetu]]" (el moderno momento) y "[[fuerza motriz]]".<ref>{{cite book|first=Richard |last=Sorabji |chapter=John Philoponus |title=Philoponus and the Rejection of Aristotelian Science |jstor=44216227 |year=2010 |edition=2nd |publisher=Institute of Classical Studies, University of London |isbn=978-1-905-67018-5 |oclc=878730683|page=47}}</ref> Según su teoría, la acción inicial realizada sobre la piedra le comunica un ímpetu, y era ese ímpetu el que sostenía el movimiento. El ímpetu perdía gradualmente su fuerza debido a la penetración de la piedra en el medio aéreo, y una vez que ese impulso se agotaba, la piedra asumía su movimiento natural y caía. Los proyectiles continuaban avanzando por el efecto de una fuerza impulsora transmitida por el lanzador (y no por el empuje del aire). El aire era un obstáculo para el movimiento de los proyectiles. El vacío existía y el movimiento en el vacío era posible.<br/>También señala que por observación, dos bolas de pesos muy diferentes caerán casi a la misma velocidad, una prueba del [[principio de equivalencia]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1000-1030 || {{bandera|Uzbekistan}} || [[Al-Biruni|Abū Rayhān al-Bīrūnī]] (973-1050) 
| Introduce el [[método científico]] experimental en la [[estática (mecánica)|estática]] y en la [[dinámica (física)| dinámica]], y las unifica en la ciencia de la [[mecánica]]; también combina los dominios de la [[hidrostática]] con la dinámica de crear el campo de la [[hidrodinámica]], que él ayudó a matematizar.<ref>Mariam Rozhanskaya e I. S. Levinova (1996), "Statics", in [[Roshdi Rashed]], ed., ''[[Encyclopedia of the History of Arabic Science]]'', Vol. 2, p. 614-642 [642], [[Routledge]], London and New York</ref>

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1000-1030 || {{bandera|Irán}}<br/>{{bandera|Uzbekistán}} || [[Alhazen]] (965-1040)<ref>[[Abdus Salam]] (1984), "Islam and Science". In C. H. Lai (1987), ''Ideals and Realities: Selected Essays of Abdus Salam'', 2nd ed., World Scientific, Singapore, p. 179-213.</ref><ref>Seyyed [[Hossein Nasr]], "The achievements of Ibn Sina in the field of science and his contributions to its philosophy", ''Islam & Science'', December 2003.</ref> y [[Avicena]] (980-1037)<ref name=Espinoza>Fernando Espinoza (2005). "An analysis of the historical development of ideas about motion and its implications for teaching", ''Physics Education'' '''40''' (2), p. 141.</ref><ref>Seyyed [[Hossein Nasr]], "Islamic Conception Of Intellectual Life", in Philip P. Wiener (ed.), ''Dictionary of the History of Ideas'', Vol. 2, p. 65, Charles Scribner's Sons, New York, 1973-1974.</ref>
| Desarrollan los conceptos de [[inercia]] y de la [[cantidad de movimiento]].
|-valign=top

| bgcolor=#d8d8d8 | 1021 || {{bandera|Uzbekistan}} || [[Al-Biruni]]
| Usa tres [[coordenadas ortogonales]] para describir un punto en el espacio.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1100-1138 || {{bandera|España}} || [[Avempace]] (c.1085-1138)
| Desarrolla el concepto de fatiga, que según Shlomo Pines es precursor de la idea leibniziana de [[Reacción mecánica|fuerza de reacción]].<ref>[[Shlomo Pinès]] (1964), "La dynamique d’Ibn Bajja", in ''Mélanges Alexandre Koyré'', I, 442-468 [462, 468], Paris.<br />(cf. Abel B. Franco (October 2003). "Avempace, Projectile Motion, and Impetus Theory", ''Journal of the History of Ideas'' '''64''' (4), p. 521-546 [543]: "''Pines has also seen Avempace's idea of fatigue as a precursor to the Leibnizian idea of force which, according to him, underlies Newton's third law of motion and the concept of the "reaction" of forces.''")</ref>
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1100-1165 || {{bandera|Irak}} || [[Hibat Allah Abu'l-Barakat al-Baghdaadi]] (c. 1080-1165)
| Descubre que la [[fuerza]] es proporcional a la [[aceleración]] en lugar de a la velocidad, ley fundamental en la mecánica clásica.<ref>{{Cita libro |nombre=Shlomo |apellido=Pinès |enlaceautor1=Shlomo Pinès |título=Abu'l-Barakāt al-Baghdādī , Hibat Allah |obra=[[Dictionary of Scientific Biography]] |editorial=Charles Scribner's Sons |año=1970 |volumen=1 |páginas=26–28 |isbn=0684101149 }}:<br />(cf. Abel B. Franco (octubre de 2003). "Avempace, Projectile Motion, and Impetus Theory", ''Journal of the History of Ideas'' '''64''' (4), p. 521-546 [528]: '' Hibat Allah Abu'l-Barakat al-Bagdadi (c.1080- after 1164/65) extrapoló la teoría para el caso de caída de los cuerpos de una manera original en su Kitab al-Mu'tabar (El Libro de lo que se establece a través de la reflexión personal). [...] Esta idea es, según Pines, "the oldest negation of Aristotle's fundamental dynamic law [namely, that a constant force produces a uniform motion]," and is thus an "anticipation in a vague fashion of the fundamental law of classical mechanics [namely, that a force applied continuously produces acceleration]."'')</ref>

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1121 || {{bandera|Turkmenistán}} || [[Al-Jazini]] (c.&nbsp;1077-1155)
| Publica ''The Book of the Balance of Wisdom'', en la que se desarrolla los conceptos de [[energía potencial gravitatoria]] y de [[Gravitation|gravedad]] [[Acción a distancia| remota]]<ref>Mariam Rozhanskaya and I. S. Levinova (1996), "Statics", in Roshdi Rashed, ed., ''[[Encyclopedia of the History of Arabic Science]]'', Vol. 2, p. 614-642 [621], [[Routledge]], London and New York</ref>

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1340-1358 || {{bandera|Francia}} || [[Jean Buridan]] (c. 1300 - c.&nbsp;1358)
| Desarrolla la [[teoría del ímpetu]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1490 || {{bandera|Italia}} || [[Leonardo da Vinci]]
| Describe la [[capilaridad]].
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | {{Siglo|XIV||S}} || {{bandera|Inglaterra}} ||
| Los [[Calculadores de Merton College|calculadores de Oxford]] y colaboradores franceses prueban el [[teorema de la velocidad media]].

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| bgcolor=#d8d8d8 | {{Siglo|XIV||S}} || {{bandera|Italia}} || [[Nicole Oresme]] (c.1323-1382)
| Deriva la ley del cuadrado de los tiempos para el cambio uniformemente acelerado.<ref>Clagett (1968, p. 561), Nicole Oresme and the Medieval Geometry of Qualities and Motions; a treatise on the uniformity and difformity of intensities known as Tractatus de configurationibus qualitatum et motuum. Madison, WI: University of Wisconsin Press. {{ISBN|0-299-04880-2}}.</ref> Oresme, sin embargo, consideró este descubrimiento como un ejercicio puramente intelectual que no tenía relevancia para la descripción de ningún fenómeno natural y, en consecuencia, no reconoció ninguna conexión con el movimiento de los cuerpos en aceleración.<ref>Grant, 1996, [https://books.google.com/books?id=YyvmEyX6rZgC&pg=PA103#v=onepage&q&f=false p.103].</ref>

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | {{Siglo|XVI||S}} || {{bandera|Italia}} || [[Francesco Beato]] y [[Luca Ghini]] (1490-1566)
| Experimentalmente, contradicen la visión aristotélica sobre la caída libre.<ref>{{Cite web|url=http://www.scientus.org/timeline/classical-mechanics.html|title=Timeline of Classical Mechanics and Free Fall|website=www.scientus.org|access-date=2019-01-26}}</ref>

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | {{Siglo|XVI||S}} || {{bandera|España}} || [[Domingo de Soto]] (1494-1560)
| Sugiere que los cuerpos que caen a través de un medio homogéneo se aceleran uniformemente.<ref>Sharratt, Michael (1994). Galileo: Decisive Innovator. Cambridge: Cambridge University Press. {{ISBN|0-521-56671-1}}, p. 198</ref><ref>Wallace, William A. (2004). Domingo de Soto and the Early Galileo. Aldershot: Ashgate Publishing. {{ISBN|0-86078-964-0}} (pp. II 384, II 400, III 272)</ref> Sin embargo, no anticipó muchas de las calificaciones y refinamientos contenidos en la teoría de la caída de los cuerpos de Galileo. Por ejemplo, no reconoció, como sí hizo Galileo, que un cuerpo caería con una aceleración estrictamente uniforme solo en el vacío, alcanzando, de otro modo, finalmente una velocidad terminal uniforme.
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1500-1528 || {{bandera|Irán}} || [[Al-Birjandi]] (?-1525/28)
| Desarrolla la teoría de la «[[inercia]] circular» para explicar la [[rotación de la Tierra ]]<ref name=Ragep>F. Jamil Ragep (2001), "Tusi and Copernicus: The Earth's Motion in Context", ''Science in Context'' '''14''' (1-2), p. 145–163. [[Cambridge University Press]].</ref>

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| bgcolor=#d8d8d8 | 1581 || {{bandera|Italia}} || [[Galileo Galilei]] (1564-1642)
| Destaca la propiedad del isócronismo del [[péndulo]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1589 || {{bandera|Italia}} || [[Galileo Galilei|Galileo]]
| Utiliza bolas rodando por planos inclinados para mostrar que diferentes pesos caen con la misma aceleración.
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1638 || {{bandera|Italia}} || [[Galileo Galilei|Galileo]]
| Publica el ''[[Dos nuevas ciencias|Discorsi e dimostrazioni matematiche, intorno à due nuove scienze]]'' (que eran la ciencia de los materiales y la cinemática) donde desarrolla, entre otras cosas, la [[Transformación de Galileo|transformación galileana]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1644 || {{bandera|Francia}} || [[René Descartes]] (1596-1650)
| Sugiere una forma temprana de la ley de [[Cantidad de movimiento#Conservación|conservación del impulso]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1645 || {{bandera|Francia}} || [[Ismaël Bullialdus]] (1605-1694)
| Argumenta que la «gravedad» se debilita como el inverso del cuadrado de la distancia.<ref>Ismail Bullialdus, ''Astronomia Philolaica'' … (Paris, France: Piget, 1645), [http://diglib.hab.de/drucke/2-1-4-astron-2f-1/start.htm?image=00005 page 23.]</ref>
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1651 || {{bandera|Italia}} || [[Giovanni Battista Riccioli]] y [[Francesco Maria Grimaldi]]
| Descubren el [[efecto Coriolis]]

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1658 || {{bandera|Países Bajos}} || [[Christian Huygens]] (1629-1695)
| Descubre experimentalmente que bolas colocadas en cualquier lugar en el interior de un [[cicloide]] invertido llegan al punto más bajo de este cicloide simultáneamente y, por tanto, muestra que la cicloide es la curva [[tautócrona|tautócrona (o isócrona)]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1668 || {{bandera|Inglaterra}} || [[John Wallis]] (1616-1703)
| Sugiere la ley de conservación de la [[cantidad de movimiento]].

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| bgcolor=#d8d8d8 | 1673 || {{bandera|Países Bajos}} || [[Christiaan Huygens|Huygens]]
| Publica su ''[[Horologium Oscillatorium]]''. Huygens describe en este trabajo las [[Leyes de Newton|dos primeras leyes del movimiento]].<ref>{{cite book|author=Rob Iliffe & George E. Smith |title= The Cambridge Companion to Newton|date=2016 |publisher=Cambridge University Press |isbn= 9781107015463 |page=75}}</ref> El libro es también el primer tratado moderno en el que un problema físico (el movimiento acelerado de un cuerpo que cae) se idealiza mediante un conjunto de parámetros y luego se analiza matemáticamente.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1676-1689 || {{bandera|Alemania}} || [[Gottfried Wilhelm Leibniz|Leibniz]] (1646-1716)
| Desarrolla el concepto de ''[[vis viva]]'', una teoría limitada de la [[conservación de energía]].
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1677 || {{bandera|Países Bajos}} || [[Baruch Spinoza]] (1632-1677) 
| Presenta una noción primitiva de la [[Leyes de Newton|primera ley de Newton]].
 
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1687 || {{bandera|Inglaterra}} || [[Isaac Newton]] (1642/43-1727)
| Publica sus ''[[Philosophiae Naturalis Principia Mathematica]]'', en la que formula las [[leyes del movimiento de Newton]] y la [[ley de la gravitación universal]]. || rowspan=44 bgcolor=#caeac7 | Formación de la mecánica newtoniana

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1690 || {{bandera|Suiza}} || [[Jakob Bernoulli]] (1654-1705)
| Demuestra que el [[cicloide]] es la solución del problema tautócrono.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1691 || {{bandera|Suiza}} || [[Johann Bernoulli]] (1667-1748)
| Muestra que una cadena libremente suspendida entre dos puntos formará una [[catenaria]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1691 || {{bandera|Suiza}} || [[Jakob Bernoulli|Bernoulli, Jak.]]
| Demuestra que la curva de la catenaria tiene el [[centro de gravedad]] más bajo que cualquier cadena que cuelgue entre dos puntos pueda tener.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1696 || {{bandera|Suiza}} || [[Johann Bernoulli|Bernoulli, Joh.]]
| Demuestra que la cicloide es la solución del problema de la [[curva braquistócrona|braquistócrona]].

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| bgcolor=#d8d8d8 | 1707 || {{bandera|Alemania}} || [[Gottfried Leibniz]] (1646-1716)
| Probablemente desarrolla el [[principio de mínima acción]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1710 || {{bandera|Suiza}} || [[Jakob Hermann]] (1678-1733)
| muestra que el [[vector de Laplace-Runge-Lenz]] se conserva para un caso de [[fuerza central]] del cuadrado inversos.<ref>{{Cita publicación| last = Hermann | first = J | author-link = Jakob Hermann | date = 1710 | title = Unknown title | journal = Giornale de Letterati d'Italia | volume = 2 | pages = 447–467}}<br />{{Cita publicación| last = Hermann | first = J | author-link = Jakob Hermann | date = 1710 | title = Extrait d'une lettre de M. Herman à M. Bernoulli datée de Padoüe le 12. Juillet 1710 | journal = Histoire de l'Académie Royale des Sciences (Paris) | volume = 1732 | pages = 519–521}}</ref>
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1714 || {{bandera|Inglaterra}} || [[Brook Taylor]] (1685-1731)
| Calcula la [[frecuencia fundamental]] de una cuerda vibrante estirada en función de su tensión y de su masa por unidad de longitud resolviendo una [[ecuación diferencial]] ordinaria.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1733 || {{bandera|Suiza}} || [[Daniel Bernoulli]] (1000-1782) 
| Calcula la frecuencia fundamental y los [[armónico]]s de una cadena colgante esolviendo una ecuación diferencial ordinaria.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1734 || {{bandera|Suiza}} || [[Daniel Bernoulli|Bernoulli, D.]] 
| Resuelve una ecuación diferencial ordinaria para las vibraciones de una barra elástica empotrada en un extremo (viga en voladizo).

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1738 || {{bandera|Suiza}} || [[Daniel Bernoulli|Bernoulli, D.]]
| Calcula el flujo de un [[fluido]] en hidrodinámica ([[teorema de Bernoulli]]).

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1739 || {{bandera|Suiza}} || [[Leonhard Euler]] (1707-1783)
| Resuelve la ecuación diferencial ordinaria de un [[Oscilador armónico|oscilador armónico forzado]] y nota el fenómeno de la [[resonancia (mecánica)]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1742 || {{bandera|Escocia}} || [[Colin Maclaurin]] (1698-1746)
| Descubre su [[esferoide de Maclaurin|esferoide de Clairaute]] auto-gravitante en rotación uniforme.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1743 || {{bandera|Francia}} || [[Jean le Rond d'Alembert]] (1717-1783)
| Publica su ''Traite de Dynamique'', en el que introduce el concepto de [[fuerzas generalizadas]] y el [[principio de d'Alembert]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1747 || {{bandera|Francia}} ||   [[Jean le Rond d'Alembert|D'Alembert]] y [[Alexis Clairaut]]
| Publican las primeras soluciones aproximadas al [[problema de los tres cuerpos]].
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1747 || {{bandera|Suiza}} || [[Pierre Louis Moreau de Maupertuis]] (1698-1759)
| Aplica el [[principio de mínima acción]] a la mecánica.
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1749 || {{bandera|Suiza}} || [[Leonhard Euler|Euler]]
| Deriva la ecuación para la [[Efecto Coriolis|aceleración de Coriolis]]

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1759 || {{bandera|Suiza}} || [[Leonhard Euler|Euler]]
| Resuelve la [[ecuación en derivadas parciales]] de la vibración de un tambor rectangular.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1764 || {{bandera|Suiza}} || [[Leonhard Euler|Euler]]
| Estudia la ecuación en derivadas parciales de la vibración de un tambor circular y encuentra una de las soluciones ([[función de Bessel]]).

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1776 || {{bandera|Inglaterra}} || [[John Smeaton]] (1724-1792)
| Publica en un artículo con experimentos que vinculan la [[potencia (física)|potencia]], el [[trabajo (física)|trabajo]], la [[cantidad de movimiento]] y la [[energía cinética]], y apoya la teoría de la conservación de la energía.
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1788 || {{bandera|Francia}} || [[Joseph-Louis Lagrange]] (1736-1813)
| Presenta las [[Ecuaciones de Lagrange|ecuaciones del movimiento de Lagrange]] en su libro ''Mécanique Analytique''.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1789 || {{bandera|Francia}} || [[Antoine Lavoisier]] (1743-1794)
| Establece la ley de la [[conservación de la masa]].
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1803 || {{bandera|Francia}} || [[Louis Poinsot]] (1777-1859) 
| Desarrolla la idea de la [[momento angular#conservación del momento angular|conservación del momento angular]] (este resultado se conocía anteriormente solo en el caso de la conservación de la [[velocidad areolar]]).

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1813 || {{bandera|UK}} || [[Peter Ewart]] (1767-1842)
| Sostiene la idea de la conservación de energía en su artículo ''On the measure of moving force''.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1821 || {{bandera|Irlanda}} || [[William Rowan Hamilton|William Hamilton]]  (1805-1865)
| Comienza el análisis de la [[Ecuación de Hamilton-Jacobi|función característica de Hamilton]] y de la [[Ecuación de Hamilton-Jacobi]].
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1829 || {{bandera|Alemania}} ||  [[Carl Friedrich Gauss]] (1777-1855) 
| Introduce el [[principio de mínima restricción de Gauss]]

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1834 || {{bandera|Francia}} || [[Louis Poinsot|Poinsot]]
| observa un ejemplo del [[teorema del eje intermedio]].<ref>Poinsot (1834) ''Theorie Nouvelle de la Rotation des Corps'', Bachelier, Paris</ref>
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1834 || {{bandera|Alemania}} || [[Carl Gustav Jakob Jacobi|Charles Jacobi]] (1804-1851)
| Descubre sus [[elipsoide de Jacobi|elipsoides auto-gravitantes en rotación uniforme]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1834 || {{bandera|Escocia}} || [[John Scott Russell|John Russell]] (1808-1882)
| Observa una onda solitaria persistente ([[soliton]]) en el [[Canal de la Unión (Escocia)|Canal de la Unión]] cerca de [[Edimburgo]] y utiliza un recipiente lleno de agua para estudiar la dependencia de la velocidad de la ola solitaria a la amplitud de la onda y a la profundidad del agua.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1835 || {{bandera|Irlanda}} || [[William Rowan Hamilton|Hamilton]]
| Establece las [[mecánica hamiltoniana|ecuaciones canónicas del movimiento de Hamilton]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1835 || {{bandera|Francia}} || [[Gaspard-Gustave Coriolis|Gaspard Coriolis]] (1792-1843)
| Analiza teóricamente el rendimiento mecánico de los molinos de agua y descubre la [[fuerza de Coriolis]].

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1838 || {{bandera|Francia}} || [[Joseph Liouville]] (1809-1882)
| Comienza a trabajar en el [[teorema de Liouville  (Hamiltoniano)|teorema de Liouville ]].
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1.ª mitad del XIX || {{bandera|Francia}} || [[Augustin Louis Cauchy]] (1789-1857))
| Desarrolla su [[Ecuación de momentum de Cauchy|ecuación de cantidad de movimiento]] y su [[tensor de tensiones#Tensor de tensión de Cauchy|tensor de tensión]].
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1841 || {{bandera|Alemania}} || [[Julius Robert von Mayer]] (1814-1878)
| Meyer, científico aficionado, escribe un artículo sobre la conservación de energía, pero su falta de formación científica conduce a su rechazo.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1842 || {{bandera|Austria}} || [[Christian Doppler]] (1803-1853)
| Descubre el [[efecto Doppler]]

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1847 || {{bandera|Alemania}} || [[Hermann von Helmholtz]] (1821-1894)
| Establece formalmente la ley de conservación de la energía.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1851 || {{bandera|Francia}} || [[Léon Foucault]] (1819-1868)
| Prueba la rotación de la Tierra con un [[péndulo]] gigantesco ([[péndulo de Foucault]]).
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1870 || {{bandera|Alemania}} || [[Rudolf Clausius]] (1822-1888)
| Deduce el [[teorema del virial]], quee relaciona la energía cinética total promedio  de un sistema con su energía potencial promedio.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1902 || {{bandera|UK}} || [[James Jeans]] (1877-1946)
| Calcula la longitud característica necesaria para que las perturbaciones gravitacionales crezcan en un medio estático casi homogéneo.
|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1915 || {{bandera|Alemania}} || [[Emmy Noether]] (1882-1935)
| demuestra el [[teorema de Noether]], del cual se deducen las leyes de conservación.

|-valign=top
| bgcolor=#d8d8d8 | 1952 || {{bandera|}} || Parker
| Desarrolla una forma de [[tensor]] del [[teorema del virial]].<ref>{{Cita publicación | last = Parker | first = E.N. | year = 1954 | title = Tensor Virial Equations | journal = Physical Review | volume = 96 |issue = 6 | pages = 1686–1689 | doi = 10.1103/PhysRev.96.1686 | bibcode = 1954PhRv...96.1686P}}</ref>

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| bgcolor=#d8d8d8 | 1978 || {{bandera|Ucrania}} || [[Vladimir Arnold]] (1937-2010)
| Establece la forma precisa del  `[[teorema de Liouville-Arnold]].<ref>V. I. Arnold, Mathematical Methods of Classical Mechanics, Graduate Texts in Mathematics (Springer, New York, 1978), Vol. 60.</ref>

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| bgcolor=#d8d8d8 | 1983 || {{bandera|}} || [[Mordehai Milgrom]]
| Propone la [[dinámica newtoniana modificada]]

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| bgcolor=#d8d8d8 | 1992 || {{bandera|}} || Firdaus E. Udwadia y Robert E. Kalaba
| Crean la [[ecuación Udwadia–Kalaba]], un método para derivar las ecuaciones de movimiento de un sistema mecánico restringido.

|}

== Referencias ==
{{listaref|2}}

== Enlaces externos ==

{{traducido ref|fr|Chronologie de la mécanique classique}}

[[Categoría:Cronologías de ciencia y tecnología]]